如何计算镀锌钢板的导热系数

⑴ 钢板导热系数的问题 急

缺少条件：钢板多厚？左侧气流速度？气流初始温度？另外，沿气流方向上不同位置，温度也不一样的，所以需要气流方向上的长度尺寸。

⑵ 导热系数如何测算

导热抄系数是指在稳定传热条件下，袭1m厚的材料，两侧表面的温差为1度（K，℃），在1秒内（1s），通过1平方米面积传递的热量，单位为瓦/米·度 （W/(m·K)，此处为K可用℃代替）。另外，导热系数是针对均质材料而言的，实际情况下，还存在有多孔、多层、多结构、各向异性材料，此种材料获得的导热系数实际上是一种综合导热性能的表现，也称之为平均导热系数。

⑶ 导热系数计算

根据φ=-λA*（dt/dx）计算
其中φ为热流量,λ为导热系数，A为传热面积，dt表示微元厚度两面的的温差，dx表示微元厚度。
请采纳答案，支持我一下。

⑷ 金属的导热系数

金属电导和导热系数（也叫热导）之间有数学关系，叫做魏德曼—弗兰兹定律（Wiedemann-Franz Law）：在不太低的温度下，金属的导热系数与电导率之比正比于温度，其中比例常数的值不依赖于具体的金属。

用公式表示即为：[公式]，其中[公式]为导热系数，[公式]为电导率，[公式]为一个不依赖于具体金属而与温度有关的常数。

之后洛伦兹（Lorenz）将这个公式推广为：[公式],[公式]为热力学温度，[公式]为洛伦兹常数。[公式].

当然，这个规律只是在温度较高的情况下成立，在温度较低时，[公式]就不再是常数了。

通常的金属材料可以这样来看待，原子核和内壳层电子组成的原子实（也可以简称为原子）因为它们之间的相互吸引作用（离子晶体是库伦作用、原子晶体是化学键作用，分子晶体是范德瓦耳斯力或氢键作用）按照规则排布（不考虑缺陷），不能随便运动（不然的话材料就散开，不再是固体了），最外层电子受原子核的束缚作用较小，可以在整个金属中自由运动（量子力学能带理论的结果）。

在通常的金属材料中（不考虑重费米子金属、半金属等复杂情况），起导电作用的是自由电子，在电场的作用下，自由电子会沿着电场的反方向运动（其实是一个费米球漂移，用玻尔兹曼方程描述，这里可以简单地这么理解），自由电子越多，受到的散射（受到晶格缺陷等障碍阻止其沿着电场方向运动，这些散射也是电阻产生的根源）越少，导电性就越好。

而在通常金属中起导热作用的有两个部分。其一也是自由电子，热电子会在温度场下扩散（也用玻尔兹曼方程描述，把电场变成温度梯度场即可）。简单地说就是温度高的自由电子会运动加快，它们会迅速向四处扩散，和冷电子（温度低的电子）通过碰撞交换能量，把热量传导开来。同导电性一样，自由电子越多，受到的散射越少，电子的导热性就越好。其二是晶格振动，在金属（其他晶体材料也是一样）中，原子实虽然不能自由运动，但它们可以在格点（晶体结构给他们规定的准确位置）周围作微小的集体振动（原子之间是有相互作用的，就相当于手拉着手，一个原子振动也会带动其他原子振动），形成格波（类似于集体舞），可以把它们看成一种准粒子（其实并不存在，但和粒子的作用一样）——声子。温度高的地方晶格振动更加剧烈，也可以将热量传导到温度低的地方，可以认为是高温的地方产生的声子扩散到低温的地方。在低温的时候，晶格振动不太剧烈，声子数目较少，它们之间相互碰撞的可能性也较少（可以这么认为），平均自由程（一个声子在两次碰撞之间运动的距离）长，晶格导热能力也就较强。在温度较高时，晶格振动剧烈，声子很多，相互碰撞的几率大大增加，声子的平均自由程也大大减小，晶格导热能力也大大降低，所以就可以忽略了。而自由电子运动的速度很快，电子的平均自由程主要取决于声子和电子的碰撞（也即电子和振动的晶格原子的碰撞），而不是电子和电子的碰撞，所以一般金属的电导随温度升高而降低，这是电子和声子的一个很大的不同，必须要注意。

总之，在温度较高时，晶格热导可以忽略，主要是电子热导起作用，而电子热导和电子电导在一定的温度下是成正比的（都取决于自由电子的数目和平均自由程），所以电导和导热系数也就成正比。而温度较低时，必须要考虑晶格热导，魏德曼—弗兰兹定律就不再成立了。

题主的这个问题是固体物理（凝聚态物理）的一个基本问题，正好是我的专业，而我好久都没有答过物理问题了，所以才有这么一答。考虑到题主可能不是物理专业的，所以我尽量采用了通俗一点的说法来解释这个问题，没有完全从专业的角度来谈（说到了一些专业术语，如玻尔兹曼方程、准粒子、平均自由程）。当然，一旦通俗，很多地方就难免不太严谨，但道理的确是这样，是没有大错误的。要真正把这个问题搞清楚，就必须要懂《固体物理》才行，这个问题必须要综合利用《固体物理》中几个不同板块的知识才能解释清楚。

⑸ 计算导热系数的公式

根据φ=-λA*（dt/dx）计算
其中φ为热流量,λ为导热系数，A为传热面积，dt表示微元厚度两面的的温差，dx表示微元厚度。

⑹ 钢材的导热系数如何测量

钢材的导热系数可以使用激光法测试。
通过测试钢材的热扩散系数，计算版出导热系数。权
刘老师那儿有激光导热系数测试仪http://www.receshi.com/
，还可测量热扩散系数和比热。

⑺ 导热系数计算公式

根据φ=-λA*（dt/dx）计算

其中φ为热流量,λ为导热系数，A为传热面积，dt表示微元厚度两面的的温差，dx表示微元厚度。

导热系数是指在稳定传热条件下，1m厚的材料，两侧表面的温差为1度（K，℃），在1小时，通过1平方米面积传递的热量，单位为瓦/米·度 （W/(m·K)，此处为K可用℃代替）。

导热系数是建筑材料最重要的热湿物性参数之一，与建筑能耗、室内环境及很多其他热湿过程息息相关。

导热系数仅针对存在导热的传热形式，当存在其他形式的热传递形式时，如辐射、对流和传质等多种传热形式时的复合传热关系，该性质通常被称为表观导热系数、显性导热系数或有效导热系数。

此外，导热系数是针对均质材料而言的，实际情况下，还存在有多孔、多层、多结构、各向异性材料，此种材料获得的导热系数实际上是一种综合导热性能的表现，也称之为平均导热系数。

(7)如何计算镀锌钢板的导热系数扩展阅读：

不同物质导热系数各不相同；相同物质的导热系数与其的结构、密度、湿度、温度、压力等因素有关。同一物质的含水率低、温度较低时，导热系数较小。

一般来说，固体的热导率比液体的大，而液体的又要比气体的大。这种差异很大程度上是由于这两种状态分子间距不同所导致。现在工程计算上用的系数值都是由专门试验测定出来的。

随着温度的升高或含湿量的增大，所测5种典型建筑材料的导热系数都呈增大的趋势。下面从微观机理上对此加以分析。对多孔材料而言，当其受潮后，液态水会替代微孔中原有的空气。

而在常温常压下，液态水的导热系数（约为0.59W/（m·K））远大于空气的导热系数（约为0.026W/（m·K））。

因此，含湿材料的导热系数会大于干燥材料的导热系数，且含湿量越高，导热系数也越大。若在低温下水分凝结成冰，由于冰的导热系数高达2.2W/（m·K）），因此材料整体的导热系数也将增大。

与受潮带来的影响不同，温度升高会引起分子热运动的加快，促进固体骨架的导热及孔隙内流体的对流传热。此外，孔壁之间的辐射换热也会因为温度的升高而加强。

若材料含湿，则温度梯度还可能造成重要影响：温度梯度将形成蒸汽压梯度，使水蒸气从高温侧向低温侧迁移。

在特定条件下，水蒸气可能在低温侧发生冷凝，形成的液态水又将在毛细压力的驱动下从低温侧向高温侧迁移。如此循环往复，类似于热管的强化换热作用，使材料表现出来的导热系数明显增大。

⑻ 导热系数计算公式是什么

其中φ为热流量,λ为导热系数，A为传热面积，dt表示微元厚度两面的的温差，dx表示微元厚度

⑼ 0.5mm钢板的导热系数标准应该是多少

材料的导热系数与厚度没有关系。
钢的导热系数：45 W/m·K
固体 专温度，属℃ 导热系数λ，W/m·K
铝 300 230
镉 18 94
铜 100 377
熟铁 18 61
铸铁 53 48
铅 100 33
镍 100 57
银 100 412
钢(1%C) 18 45
船舶用金属 30 113
青铜 189
不锈钢 20 16
石墨 0 151
石棉板 50 0.17
石棉 0~100 0.15
混凝土 0~100 1.28
耐火砖 1.04
保温砖 0~100 0.12~0.21
建筑砖 20 0.69
绒毛毯 0~100 0.047
棉毛 30 0.050
玻璃
30 1.09
云母 50 0.43
硬橡皮 0 0.15
锯屑 20 0.052
软木 30 0.043
玻璃毛 -- 0.041
85%氧化镁 -- 0.070
TDD(岩棉)保温一体板 70 0.040
TDD(XPS板)保温一体板 25 0.028
TDD(真空绝热)保温一体板 25 0.006
TDD真空绝热保温板 25 0.006
ABS -- 0.25