如何計算鍍鋅鋼板的導熱系數

⑴ 鋼板導熱系數的問題 急

缺少條件：鋼板多厚？左側氣流速度？氣流初始溫度？另外，沿氣流方向上不同位置，溫度也不一樣的，所以需要氣流方向上的長度尺寸。

⑵ 導熱系數如何測算

導熱抄系數是指在穩定傳熱條件下，襲1m厚的材料，兩側表面的溫差為1度（K，℃），在1秒內（1s），通過1平方米面積傳遞的熱量，單位為瓦/米·度 （W/(m·K)，此處為K可用℃代替）。另外，導熱系數是針對均質材料而言的，實際情況下，還存在有多孔、多層、多結構、各向異性材料，此種材料獲得的導熱系數實際上是一種綜合導熱性能的表現，也稱之為平均導熱系數。

⑶ 導熱系數計算

根據φ=-λA*（dt/dx）計算
其中φ為熱流量,λ為導熱系數，A為傳熱面積，dt表示微元厚度兩面的的溫差，dx表示微元厚度。
請採納答案，支持我一下。

⑷ 金屬的導熱系數

金屬電導和導熱系數（也叫熱導）之間有數學關系，叫做魏德曼—弗蘭茲定律（Wiedemann-Franz Law）：在不太低的溫度下，金屬的導熱系數與電導率之比正比於溫度，其中比例常數的值不依賴於具體的金屬。

用公式表示即為：[公式]，其中[公式]為導熱系數，[公式]為電導率，[公式]為一個不依賴於具體金屬而與溫度有關的常數。

之後洛倫茲（Lorenz）將這個公式推廣為：[公式],[公式]為熱力學溫度，[公式]為洛倫茲常數。[公式].

當然，這個規律只是在溫度較高的情況下成立，在溫度較低時，[公式]就不再是常數了。

通常的金屬材料可以這樣來看待，原子核和內殼層電子組成的原子實（也可以簡稱為原子）因為它們之間的相互吸引作用（離子晶體是庫倫作用、原子晶體是化學鍵作用，分子晶體是范德瓦耳斯力或氫鍵作用）按照規則排布（不考慮缺陷），不能隨便運動（不然的話材料就散開，不再是固體了），最外層電子受原子核的束縛作用較小，可以在整個金屬中自由運動（量子力學能帶理論的結果）。

在通常的金屬材料中（不考慮重費米子金屬、半金屬等復雜情況），起導電作用的是自由電子，在電場的作用下，自由電子會沿著電場的反方向運動（其實是一個費米球漂移，用玻爾茲曼方程描述，這里可以簡單地這么理解），自由電子越多，受到的散射（受到晶格缺陷等障礙阻止其沿著電場方向運動，這些散射也是電阻產生的根源）越少，導電性就越好。

而在通常金屬中起導熱作用的有兩個部分。其一也是自由電子，熱電子會在溫度場下擴散（也用玻爾茲曼方程描述，把電場變成溫度梯度場即可）。簡單地說就是溫度高的自由電子會運動加快，它們會迅速向四處擴散，和冷電子（溫度低的電子）通過碰撞交換能量，把熱量傳導開來。同導電性一樣，自由電子越多，受到的散射越少，電子的導熱性就越好。其二是晶格振動，在金屬（其他晶體材料也是一樣）中，原子實雖然不能自由運動，但它們可以在格點（晶體結構給他們規定的准確位置）周圍作微小的集體振動（原子之間是有相互作用的，就相當於手拉著手，一個原子振動也會帶動其他原子振動），形成格波（類似於集體舞），可以把它們看成一種准粒子（其實並不存在，但和粒子的作用一樣）——聲子。溫度高的地方晶格振動更加劇烈，也可以將熱量傳導到溫度低的地方，可以認為是高溫的地方產生的聲子擴散到低溫的地方。在低溫的時候，晶格振動不太劇烈，聲子數目較少，它們之間相互碰撞的可能性也較少（可以這么認為），平均自由程（一個聲子在兩次碰撞之間運動的距離）長，晶格導熱能力也就較強。在溫度較高時，晶格振動劇烈，聲子很多，相互碰撞的幾率大大增加，聲子的平均自由程也大大減小，晶格導熱能力也大大降低，所以就可以忽略了。而自由電子運動的速度很快，電子的平均自由程主要取決於聲子和電子的碰撞（也即電子和振動的晶格原子的碰撞），而不是電子和電子的碰撞，所以一般金屬的電導隨溫度升高而降低，這是電子和聲子的一個很大的不同，必須要注意。

總之，在溫度較高時，晶格熱導可以忽略，主要是電子熱導起作用，而電子熱導和電子電導在一定的溫度下是成正比的（都取決於自由電子的數目和平均自由程），所以電導和導熱系數也就成正比。而溫度較低時，必須要考慮晶格熱導，魏德曼—弗蘭茲定律就不再成立了。

題主的這個問題是固體物理（凝聚態物理）的一個基本問題，正好是我的專業，而我好久都沒有答過物理問題了，所以才有這么一答。考慮到題主可能不是物理專業的，所以我盡量採用了通俗一點的說法來解釋這個問題，沒有完全從專業的角度來談（說到了一些專業術語，如玻爾茲曼方程、准粒子、平均自由程）。當然，一旦通俗，很多地方就難免不太嚴謹，但道理的確是這樣，是沒有大錯誤的。要真正把這個問題搞清楚，就必須要懂《固體物理》才行，這個問題必須要綜合利用《固體物理》中幾個不同板塊的知識才能解釋清楚。

⑸ 計算導熱系數的公式

根據φ=-λA*（dt/dx）計算
其中φ為熱流量,λ為導熱系數，A為傳熱面積，dt表示微元厚度兩面的的溫差，dx表示微元厚度。

⑹ 鋼材的導熱系數如何測量

鋼材的導熱系數可以使用激光法測試。
通過測試鋼材的熱擴散系數，計算版出導熱系數。權
劉老師那兒有激光導熱系數測試儀http://www.receshi.com/
，還可測量熱擴散系數和比熱。

⑺ 導熱系數計算公式

根據φ=-λA*（dt/dx）計算

其中φ為熱流量,λ為導熱系數，A為傳熱面積，dt表示微元厚度兩面的的溫差，dx表示微元厚度。

導熱系數是指在穩定傳熱條件下，1m厚的材料，兩側表面的溫差為1度（K，℃），在1小時，通過1平方米面積傳遞的熱量，單位為瓦/米·度 （W/(m·K)，此處為K可用℃代替）。

導熱系數是建築材料最重要的熱濕物性參數之一，與建築能耗、室內環境及很多其他熱濕過程息息相關。

導熱系數僅針對存在導熱的傳熱形式，當存在其他形式的熱傳遞形式時，如輻射、對流和傳質等多種傳熱形式時的復合傳熱關系，該性質通常被稱為表觀導熱系數、顯性導熱系數或有效導熱系數。

此外，導熱系數是針對均質材料而言的，實際情況下，還存在有多孔、多層、多結構、各向異性材料，此種材料獲得的導熱系數實際上是一種綜合導熱性能的表現，也稱之為平均導熱系數。

(7)如何計算鍍鋅鋼板的導熱系數擴展閱讀：

不同物質導熱系數各不相同；相同物質的導熱系數與其的結構、密度、濕度、溫度、壓力等因素有關。同一物質的含水率低、溫度較低時，導熱系數較小。

一般來說，固體的熱導率比液體的大，而液體的又要比氣體的大。這種差異很大程度上是由於這兩種狀態分子間距不同所導致。現在工程計算上用的系數值都是由專門試驗測定出來的。

隨著溫度的升高或含濕量的增大，所測5種典型建築材料的導熱系數都呈增大的趨勢。下面從微觀機理上對此加以分析。對多孔材料而言，當其受潮後，液態水會替代微孔中原有的空氣。

而在常溫常壓下，液態水的導熱系數（約為0.59W/（m·K））遠大於空氣的導熱系數（約為0.026W/（m·K））。

因此，含濕材料的導熱系數會大於乾燥材料的導熱系數，且含濕量越高，導熱系數也越大。若在低溫下水分凝結成冰，由於冰的導熱系數高達2.2W/（m·K）），因此材料整體的導熱系數也將增大。

與受潮帶來的影響不同，溫度升高會引起分子熱運動的加快，促進固體骨架的導熱及孔隙內流體的對流傳熱。此外，孔壁之間的輻射換熱也會因為溫度的升高而加強。

若材料含濕，則溫度梯度還可能造成重要影響：溫度梯度將形成蒸汽壓梯度，使水蒸氣從高溫側向低溫側遷移。

在特定條件下，水蒸氣可能在低溫側發生冷凝，形成的液態水又將在毛細壓力的驅動下從低溫側向高溫側遷移。如此循環往復，類似於熱管的強化換熱作用，使材料表現出來的導熱系數明顯增大。

⑻ 導熱系數計算公式是什麼

其中φ為熱流量,λ為導熱系數，A為傳熱面積，dt表示微元厚度兩面的的溫差，dx表示微元厚度

⑼ 0.5mm鋼板的導熱系數標准應該是多少

材料的導熱系數與厚度沒有關系。
鋼的導熱系數：45 W/m·K
固體 專溫度，屬℃ 導熱系數λ，W/m·K
鋁 300 230
鎘 18 94
銅 100 377
熟鐵 18 61
鑄鐵 53 48
鉛 100 33
鎳 100 57
銀 100 412
鋼(1%C) 18 45
船舶用金屬 30 113
青銅 189
不銹鋼 20 16
石墨 0 151
石棉板 50 0.17
石棉 0~100 0.15
混凝土 0~100 1.28
耐火磚 1.04
保溫磚 0~100 0.12~0.21
建築磚 20 0.69
絨毛毯 0~100 0.047
棉毛 30 0.050
玻璃
30 1.09
雲母 50 0.43
硬橡皮 0 0.15
鋸屑 20 0.052
軟木 30 0.043
玻璃毛 -- 0.041
85%氧化鎂 -- 0.070
TDD(岩棉)保溫一體板 70 0.040
TDD(XPS板)保溫一體板 25 0.028
TDD(真空絕熱)保溫一體板 25 0.006
TDD真空絕熱保溫板 25 0.006
ABS -- 0.25